粒子表面存在的凈電荷影響粒子界面周圍區域的離子分布，導致接近表面抗衡離子（與粒子電荷相反的離子）濃度增加。

于是，每個粒子周圍均存在雙電層。圍繞粒子的液體層存在兩部分：一是內層區，稱為Stern層，其中離子與粒子緊緊地結合在一起；另一個是外層分散區，其中離子不那么緊密的與粒子相吸附。

在分散層內，有一個抽象邊界，在邊界內的離子和粒子形成穩定實體。 當粒子運動時（如由于重力），在此邊界內的離子隨著粒子運動，但此邊界外的離子不隨著粒子運動。這個邊界稱為流體力學剪切層或滑動面（slippingplane）。在這個邊界上存在的電位即稱為Zeta電位。

在1940年代Derjaguin, Landau, Verway與Overbeek 提出了描述膠體穩定的理論，認為膠體體系的穩定性是當顆粒相互接近時它們之間的雙電層互斥力與范德瓦爾互吸力的凈結果。

此理論提出當顆粒接近時顆粒之間的能量障礙來自于互斥力，當顆粒有足夠的能量克服此障礙時，互吸力將使顆粒進一步接近并不可逆的粘在一起。

Zeta電位可用來作為膠體體系穩定性的指示：

如果顆粒帶有很多負的或正的電荷，也就是說很高的Zeta電位，它們會相互排斥，從而達到整個體系的穩定性。

如果顆粒帶有很少負的或正的電荷，也就是說它的Zeta電位很低,它們會相互吸引,從而達到整個體系的不穩定性。

一般來說,，Zeta電位愈高,顆粒的分散體系愈穩定，水相中顆粒分散穩定性的分界線一般認為在+30mV或-30mV，如果所有顆粒都帶有高于+30mV或低于-30mV的zeta電位,則該分散體系應該比較穩定。

3.2 Zeta電位與電導率

雙電層的厚度與溶液中的離子濃度有關，可根據介質的離子強度進行計算，離子強度越高，雙電層愈壓縮同，離子的化合價也會影響雙單層的厚度，三價離子(Al3+)將會比單價離子(Na+)更多的壓縮雙電層。

無機離子可有兩種方法與帶電表面相作用：

（1）非選擇性吸附.對于等電點沒有影響 。（2.）選擇性吸附.會改變等電點。

即使很低濃度的選擇性吸附離子,也會對Zeta電位有很大的影響，有時選擇性吸附離子甚至會造成顆粒從帶負電變成帶正電,從帶正電變成帶負電。

3.3 Zeta電位與添加劑濃度

研究樣品中的添加劑濃度對產品zeta電位的影響可為研發穩定配方的產品提供有用的信息，樣品中已知雜質對zeta電位的影響可作為研制抗絮凝的產品的有力工具。

表面電荷的存在使得顆粒在一外加電場中呈現某些特殊效應，這些效應總稱為動電學效應，根據引入運動的方式，有四種不同的動電學效應：

電泳：在外加電場中帶電顆粒相對于靜止懸浮液體的運動。

電滲：在外加電場中相對于靜止帶電表面的液體運動。

流動電勢：當液體流過靜止表面時所產生的電場。

沉降電勢：當帶電顆粒在靜止液體中流動時所產生的電場。

在一平行電場中，帶電顆粒向相反極性的電極運動，顆粒的運動速度與下列因素有關：電場強度，介質的介電常數，介質的粘度（均為已知參數）；Zeta電位（未知參數）；Zeta電位與電泳淌度之間由Henry方程相連。

在電場作用下運動的粒子，當激光打到粒子上時，散射光頻率會有變化。散射光與參考光疊加后頻率變化表現得更為直觀，更容易觀測。將光信號的頻率變化與粒子運動速度聯系起來，即可測得粒子的淌度。

由于毛細管樣品池壁帶電，當外加電場導致顆粒運動時，池壁附近的液體也會在電場中由于電滲而運動。當用毛細管樣品池時由于池壁與水中離子的作用,水會在電場下移動(電滲)而影響顆粒移動速度的測量(因為測到的是兩種運動的總和)。但是，由于在一個封閉的池子內，池壁的液體流動會造成池中間的液體向另一方向運動，而在樣品池中造成拋物面狀的液體流動。

在樣品池中有兩個無限薄的層面(靜止層)內無電滲，經典方法將光束定位在靜止層內測量，以避免電滲誤差，不可能準確定位,及費時而造成各種誤差(甚至池壁有微量污染)。

2、 電滲的避免

動電學的理論分析告訴我們：當外加一電場時，顆粒達到其最終運動速度的時間至少要比電滲快一個數量級（參考M. Minor, A.J. van der Linde, H.P. van Leeuwen and J. Lyklema (1997) J Colloid and Interface Science 189, 370-375）

快速電場反轉（FFR）假如一外加電場有足夠高的頻率時:與顆粒的運動相比，液體的運動可以忽略不計這樣，測量就不一定要在靜止層進行。但是，快速電場反轉（FFR）與傳統的慢速電場反轉（SFR）相比，分辨率低。如果將二者結合起來，則可以得到準確率高，分辨率高的Zeta電位及分布。